Röntgenstrahlung - Versionsgeschichte

*>SchuBot: Einrückungen Mathematik

2010-09-12T17:30:03Z

Einrückungen Mathematik

← Nächstältere Version		Version vom 12. September 2010, 19:30 Uhr
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	<math>\Delta E=h \nu=E_{kin,vorher}-E_{kin,nachher}=1/2 m_e*(v_{vorher}^2-v_{nachher}^2)</math> {{Quelle\|PhIng\|GL 22.1}}		:<math>\Delta E=h \nu=E_{kin,vorher}-E_{kin,nachher}=1/2 m_e*(v_{vorher}^2-v_{nachher}^2)</math> {{Quelle\|PhIng\|GL 22.1}}

	=Charakteristische Strahlung=		=Charakteristische Strahlung=
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	=Moseleysches Gesetz=		=Moseleysches Gesetz=

	<math>E_{K\alpha}=h\nu_{K\alpha}=3/4R_\infty*(Z-1)^2</math> {{Quelle\|PhIng\|GL 22.3}}		:<math>E_{K\alpha}=h\nu_{K\alpha}=3/4R_\infty*(Z-1)^2</math> {{Quelle\|PhIng\|GL 22.3}}


Zeile 24:		Zeile 24:

	=Absorptionsgesetz=		=Absorptionsgesetz=
	<math>I=I_0*e^{-\mu d}</math> {{Quelle\|PhIng\|GL 22.4}}		:<math>I=I_0*e^{-\mu d}</math> {{Quelle\|PhIng\|GL 22.4}}

Schubotz am 13. Juli 2010 um 17:30 Uhr

2010-07-13T17:30:35Z

← Nächstältere Version		Version vom 13. Juli 2010, 19:30 Uhr
Zeile 35:		Zeile 35:
	Kranke Zellen im Körper können durch Ionisation zerstört werden.		Kranke Zellen im Körper können durch Ionisation zerstört werden.
	==Röntgenstrahlen zur Bestimmung von Metall-Legierungen:==		==Röntgenstrahlen zur Bestimmung von Metall-Legierungen:==
	Die zu untersuchende Probe wird mit hochenergetischen Elektronen beschossen und die im Spektrum auftretenden Linien bezüglich ihrer Lage und Intensität bestimmt.		Die zu untersuchende Probe wird mit hochenergetischen Elektronen beschossen und die im Spektrum auftretenden Linien bezüglich ihrer Lage und Intensität bestimmt.
	Da die energetische Lager der charakteristischen Röntgenstrahlen für alle Atome des periodischen Systems bekannt und in Tabellen verfügbar ist, vergleicht man das Ergebnis der Untersuchung mit diesen und kann so die Zusammensetzung der Metall-Legierung bestimmen.		Da die energetische Lager der charakteristischen Röntgenstrahlen für alle Atome des periodischen Systems bekannt und in Tabellen verfügbar ist, vergleicht man das Ergebnis der Untersuchung mit diesen und kann so die Zusammensetzung der Metall-Legierung bestimmen.

	<references />		<references />

			[[Kategorie:Atomphysik]]

Schubotz am 12. Juli 2010 um 17:33 Uhr

2010-07-12T17:33:56Z

← Nächstältere Version		Version vom 12. Juli 2010, 19:33 Uhr
Zeile 28:		Zeile 28:

	Beschreiben die Schwächung der Röntgenstrahlen beim Durchgang durch Materie in Abhängigkeit des Materials und der Materialdicke.		Beschreiben die Schwächung der Röntgenstrahlen beim Durchgang durch Materie in Abhängigkeit des Materials und der Materialdicke.

			=Anwendungsbeispiele der Röntgenstrahlung=
			==Röntgenstrahlung zu Diagnostik in der Medizin:==
			Körperteile mit hohen Kernladungszahlen Z (z.B. Knochen) absorbieren mehr Strahlung als das Restliche Gewebe und können so „sichtbar“ gemacht werden.
			==Röntgenstrahlung als Therapie in der Medizin:==
			Kranke Zellen im Körper können durch Ionisation zerstört werden.
			==Röntgenstrahlen zur Bestimmung von Metall-Legierungen:==
			Die zu untersuchende Probe wird mit hochenergetischen Elektronen beschossen und die im Spektrum auftretenden Linien bezüglich ihrer Lage und Intensität bestimmt.
			Da die energetische Lager der charakteristischen Röntgenstrahlen für alle Atome des periodischen Systems bekannt und in Tabellen verfügbar ist, vergleicht man das Ergebnis der Untersuchung mit diesen und kann so die Zusammensetzung der Metall-Legierung bestimmen.

	<references />		<references />

Schubotz: /* Bremsstrahlung */

2010-07-12T17:30:57Z

Bremsstrahlung

← Nächstältere Version		Version vom 12. Juli 2010, 19:30 Uhr
Zeile 10:		Zeile 10:


	<math>\Delta E=h \nu=E_{kin,vorher}-E_{kin,nachher}=1/2 m_e*(v_{vorher}^2-v_{nachher})^2</math> {{Quelle\|PhIng\|GL 22.1}}		<math>\Delta E=h \nu=E_{kin,vorher}-E_{kin,nachher}=1/2 m_e*(v_{vorher}^2-v_{nachher}^2)</math> {{Quelle\|PhIng\|GL 22.1}}

	=Charakteristische Strahlung=		=Charakteristische Strahlung=

Schubotz am 12. Juli 2010 um 17:29 Uhr

2010-07-12T17:29:49Z

← Nächstältere Version		Version vom 12. Juli 2010, 19:29 Uhr
Zeile 28:		Zeile 28:

	Beschreiben die Schwächung der Röntgenstrahlen beim Durchgang durch Materie in Abhängigkeit des Materials und der Materialdicke.		Beschreiben die Schwächung der Röntgenstrahlen beim Durchgang durch Materie in Abhängigkeit des Materials und der Materialdicke.
	</~~references~~>		<references />

Schubotz: Atomphysik

2010-07-12T17:29:26Z

Atomphysik

← Nächstältere Version		Version vom 12. Juli 2010, 19:29 Uhr
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	<math>\Delta E=h \nu=E_{kin,vorher}-E_{kin,nachher}=1/2 m_e*(v_{vorher}^2-v_{nachher})^2</math> GL 22.1		<math>\Delta E=h \nu=E_{kin,vorher}-E_{kin,nachher}=1/2 m_e*(v_{vorher}^2-v_{nachher})^2</math> {{Quelle\|PhIng\|GL 22.1}}

	=Charakteristische Strahlung=		=Charakteristische Strahlung=
Zeile 18:		Zeile 18:
	=Moseleysches Gesetz=		=Moseleysches Gesetz=

	<math>E_{K\alpha}=h\nu_{K\alpha}=3/4R_\infty*(Z-1)^2</math> ~~(Gl.~~ 22.3)		<math>E_{K\alpha}=h\nu_{K\alpha}=3/4R_\infty*(Z-1)^2</math> {{Quelle\|PhIng\|GL 22.3}}


Zeile 24:		Zeile 24:

	=Absorptionsgesetz=		=Absorptionsgesetz=
	<math>I=I_0*e^{-\mu d}</math> ~~(Gl.~~ 22.4)		<math>I=I_0*e^{-\mu d}</math> {{Quelle\|PhIng\|GL 22.4}}


	Beschreiben die Schwächung der Röntgenstrahlen beim Durchgang durch Materie in Abhängigkeit des Materials und der Materialdicke.		Beschreiben die Schwächung der Röntgenstrahlen beim Durchgang durch Materie in Abhängigkeit des Materials und der Materialdicke.
			</references>

Schubotz am 12. Juli 2010 um 17:24 Uhr

2010-07-12T17:24:49Z

← Nächstältere Version		Version vom 12. Juli 2010, 19:24 Uhr
Zeile 14:		Zeile 14:
	=Charakteristische Strahlung=		=Charakteristische Strahlung=
	Durch die kinetische Energie der von der Glühkathode beschleunigten Elektronen werden die Atome des Anodenmaterials angeregt oder sogar ionisiert. Beim Rücksprung der Elektronen auf die nun frei gewordenen Schalen wird die charakteristische Strahlung emittiert. Sie ist, wie der Name erkennen lässt, für jedes Anodenmaterial charakteristisch.		Durch die kinetische Energie der von der Glühkathode beschleunigten Elektronen werden die Atome des Anodenmaterials angeregt oder sogar ionisiert. Beim Rücksprung der Elektronen auf die nun frei gewordenen Schalen wird die charakteristische Strahlung emittiert. Sie ist, wie der Name erkennen lässt, für jedes Anodenmaterial charakteristisch.
	[[Datei:Atom_model_for_EDX_DE.svg\|miniatur]]		[[Datei:Atom_model_for_EDX_DE.svg\|miniatur\|enstehung von charakteristischer strahlung]]

	=Moseleysches Gesetz=		=Moseleysches Gesetz=

Schubotz am 12. Juli 2010 um 17:23 Uhr

2010-07-12T17:23:59Z

← Nächstältere Version		Version vom 12. Juli 2010, 19:23 Uhr
Zeile 2:		Zeile 2:

	Röntgenstrahlen entstehen durch Abbremsung (Bremsstrahlung) und Absorption (charakteristische Strahlung) von Elektronen.		Röntgenstrahlen entstehen durch Abbremsung (Bremsstrahlung) und Absorption (charakteristische Strahlung) von Elektronen.
	[[Datei:Roentgen-Roehre.svg\|~~200px~~\|cf Abb 22.1]]		[[Datei:Roentgen-Roehre.svg\|miniatur\|cf Abb 22.1]]
	[[Datei:Tube_Cu_LiF.PNG\|~~200px~~\|cf Abb 22.2]]		[[Datei:Tube_Cu_LiF.PNG\|miniatur\|cf Abb 22.2]]

	=Bremsstrahlung=		=Bremsstrahlung=

Schubotz am 12. Juli 2010 um 17:22 Uhr

2010-07-12T17:22:33Z

← Nächstältere Version		Version vom 12. Juli 2010, 19:22 Uhr
Zeile 2:		Zeile 2:

	Röntgenstrahlen entstehen durch Abbremsung (Bremsstrahlung) und Absorption (charakteristische Strahlung) von Elektronen.		Röntgenstrahlen entstehen durch Abbremsung (Bremsstrahlung) und Absorption (charakteristische Strahlung) von Elektronen.
	[[Datei:Roentgen-Roehre.svg\|~~gerahmt~~\|cf Abb 22.1]]		[[Datei:Roentgen-Roehre.svg\|200px\|cf Abb 22.1]]
	[[Datei:Tube_Cu_LiF.PNG\|~~gerahmt~~\|cf Abb 22.2]]		[[Datei:Tube_Cu_LiF.PNG\|200px\|cf Abb 22.2]]

	=Bremsstrahlung=		=Bremsstrahlung=

Schubotz am 12. Juli 2010 um 17:21 Uhr

2010-07-12T17:21:34Z

← Nächstältere Version		Version vom 12. Juli 2010, 19:21 Uhr
Zeile 8:		Zeile 8:
	Elektronen werden durch das Coulombfeld der Atome des Anodenmaterials abgelenkt. Der damit einhergehende Verlust von kinetischer Energie der Elektronen wird in Form von Lichtquanten als sog. Bremsstrahlung emittiert. Die Bremsstrahlung erzeugt ein kontinuierliches Spektrum.		Elektronen werden durch das Coulombfeld der Atome des Anodenmaterials abgelenkt. Der damit einhergehende Verlust von kinetischer Energie der Elektronen wird in Form von Lichtquanten als sog. Bremsstrahlung emittiert. Die Bremsstrahlung erzeugt ein kontinuierliches Spektrum.
	Die Energie der Lichtquanten der Bremsstrahlung ergibt sich aus der Differenz der kinetischen Elektronen vor und nach der Abbremsung zu:		Die Energie der Lichtquanten der Bremsstrahlung ergibt sich aus der Differenz der kinetischen Elektronen vor und nach der Abbremsung zu:


	<math>\Delta E=h \nu=E_{kin,vorher}-E_{kin,nachher}=1/2 m_e*(v_{vorher}^2-v_{nachher})^2</math> GL 22.1		<math>\Delta E=h \nu=E_{kin,vorher}-E_{kin,nachher}=1/2 m_e*(v_{vorher}^2-v_{nachher})^2</math> GL 22.1

	=Charakteristische Strahlung=		=Charakteristische Strahlung=
	Durch die kinetische Energie der von der Glühkathode beschleunigten Elektronen werden die Atome des Anodenmaterials angeregt oder sogar ionisiert. Beim Rücksprung der Elektronen auf die nun frei gewordenen Schalen wird die charakteristische Strahlung emittiert. Sie ist, wie der Name erkennen lässt, für jedes Anodenmaterial charakteristisch.		Durch die kinetische Energie der von der Glühkathode beschleunigten Elektronen werden die Atome des Anodenmaterials angeregt oder sogar ionisiert. Beim Rücksprung der Elektronen auf die nun frei gewordenen Schalen wird die charakteristische Strahlung emittiert. Sie ist, wie der Name erkennen lässt, für jedes Anodenmaterial charakteristisch.
			[[Datei:Atom_model_for_EDX_DE.svg\|miniatur]]

	=Moseleysches Gesetz=		=Moseleysches Gesetz=

	<math>E_{K\alpha}=h\nu_{K\alpha}=3/4R_\infty*(Z-1)^2</math> (Gl. 22.3)		<math>E_{K\alpha}=h\nu_{K\alpha}=3/4R_\infty*(Z-1)^2</math> (Gl. 22.3)


	Beschreibt die Energie die beim Sprung eines Elektrons von der L- auf die K-Schale emittiert wird in Abhängigkeit der Kernladungszahl Z des Anodenmaterials		Beschreibt die Energie die beim Sprung eines Elektrons von der L- auf die K-Schale emittiert wird in Abhängigkeit der Kernladungszahl Z des Anodenmaterials

	=Absorptionsgesetz=		=Absorptionsgesetz=
	<math>I=I_0*e^{-\mu d}</math> (Gl. 22.4)		<math>I=I_0*e^{-\mu d}</math> (Gl. 22.4)


	Beschreiben die Schwächung der Röntgenstrahlen beim Durchgang durch Materie in Abhängigkeit des Materials und der Materialdicke.		Beschreiben die Schwächung der Röntgenstrahlen beim Durchgang durch Materie in Abhängigkeit des Materials und der Materialdicke.