Gamma-Zerfall - Versionsgeschichte

Schubotz: /* Abschätzung der übergangswahrscheinlichkeiten */

2011-08-28T14:18:13Z

Abschätzung der übergangswahrscheinlichkeiten

← Nächstältere Version		Version vom 28. August 2011, 16:18 Uhr
Zeile 96:		Zeile 96:


	Bei hohen Multipolordnungen und/oder kleinen ~~Übergangs energien~~		Bei hohen Multipolordnungen und/oder kleinen Übergangsenergien
	tritt als Konkurrenzprozeß die innere Konversion in den Vordergrund,		tritt als Konkurrenzprozeß die {{FB\|innere Konversion}} in den Vordergrund,
	bei der statt eines <math>\gamma</math>-Quants ein Hüllenelektron mit <math>E = E_\gamma		bei der statt eines <math>\gamma</math>-Quants ein Hüllenelektron mit <math>E = E_\gamma
	- E_B</math> (<math>E_B</math> Bindungsenergie) emittiert wird. Dieser Effekt entspricht		- E_B</math> (<math>E_B</math> Bindungsenergie) emittiert wird. Dieser Effekt entspricht
	dem Augereffekt in der Atomhülle.		dem {{FB\|Augereffekt}} in der Atomhülle.

Schubotz: /* Erhaltungssätze */

2011-08-28T14:14:46Z

Erhaltungssätze

← Nächstältere Version		Version vom 28. August 2011, 16:14 Uhr
Zeile 38:		Zeile 38:
	für wachsende Multipolordnung sehr stark abnimmt,		für wachsende Multipolordnung sehr stark abnimmt,
	kommt in der Praxis nur die niedrigste Ordnung - hier nur		kommt in der Praxis nur die niedrigste Ordnung - hier nur
	EI - vor.		E1 - vor.

	==Abschätzung der übergangswahrscheinlichkeiten==		==Abschätzung der übergangswahrscheinlichkeiten==

Schubotz: /* Erhaltungssätze */

2011-08-28T14:13:06Z

Erhaltungssätze

← Nächstältere Version		Version vom 28. August 2011, 16:13 Uhr
Zeile 14:		Zeile 14:


	;Drehimpuls:		;Drehimpuls:<math>\vec I_i - \vec I_k = \vec L</math> der vom <math>\gamma</math>-Quant weggeführte Drehimpuls, Multipolentwicklung
	<math>I_i - I_k = L</math>der vom <math>\gamma</math>-Quant weggeführte Drehimpuls, Multipolentwicklung

	;Parität:		;Parität:<math>{{P}_{i}}{{P}_{k}}={{P}_{str}}</math> Parität der entsprechenden Multipolstrahlung

	<math>{{P}_{i}}{{P}_{k}}={{P}_{str}}</math> Parität der entsprechenden Multipolstrahlung

	Multipolordnung <math>2^L</math>:		Multipolordnung <math>2^L</math>:
Zeile 26:		Zeile 23:
	;L=3:Oktupol		;L=3:Oktupol
	...etc.		...etc.


	~~Oktupol etc.~~

	Elektrische und magnetische Multipole:		Elektrische und magnetische Multipole:
Zeile 45:		Zeile 39:
	kommt in der Praxis nur die niedrigste Ordnung - hier nur		kommt in der Praxis nur die niedrigste Ordnung - hier nur
	EI - vor.		EI - vor.


	==Abschätzung der übergangswahrscheinlichkeiten==		==Abschätzung der übergangswahrscheinlichkeiten==

Schubotz: /* Abschätzung der übergangswahrscheinlichkeiten */

2011-08-11T16:53:58Z

Abschätzung der übergangswahrscheinlichkeiten

← Nächstältere Version		Version vom 11. August 2011, 18:53 Uhr
Zeile 80:		Zeile 80:


	Für '''magnetische Dipolstrahlung''' wird eR durch <math>\mu_K</math> ersetzt. Magnetische und elektrische Dipolübergänge unterscheiden sich ~~demnach~~		Für '''magnetische Dipolstrahlung''' wird eR durch <math>\mu_K</math> ersetzt. Magnetische und elektrische Dipolübergänge unterscheiden sich demnachbei den Übergangswahrscheinlichkeiten um den Faktor <math>(\mu_K/eR)^2</math>.
	~~bei~~ den Übergangswahrscheinlichkeiten um den Faktor <math>(\mu_K/eR)^2</math>. Aus		Aus der Unschärferelation <math>Rm_v \approx \hbar</math> erhält man für diesen Faktor
	der Unschärferelation <math>Rm_v \approx \hbar</math> erhält man für diesen Faktor		<math>{{\left( \frac{e\hbar }{2{{m}_{p}}c}/eR \right)}^{2}}\approx {{\left( \frac{v}{c} \right)}^{2}}\approx {{10}^{-2}}-{{10}^{-3}}</math>. Für höhere magnetische Multipolordnungen
	(2~C/eR)2 ~ (~)2 ~ 10-2 -p 10-3 • Für höhere magnetische ~~MultipolordRungen~~		wird <math>\mu_K</math> durch <math>\mu_L\cdot R^{L-1}</math> ersetzt, so daß dieser Faktor auch für höhere Multipolordnungen gilt.
	wird ~K durch ~~~KoRL~~-1 ersetzt, so daß dieser Faktor auch		Zusammenfassend:
	für höhere Multipolordnungen gilt.		<math>\begin{align}
	Zusammenfassend: A(ML)/A(EL) ~ (~)2		& \frac{A(ML)}{A(EL)}\approx {{\left( \frac{v}{c} \right)}^{2}} \\
	A(EL+1)/A(EL) ~ (R~~/:i:'~~)2		& \frac{A(EL+1)}{A(EL)}\approx {{\left( \frac{R}{{\bar \lambda}} \right)}^{2}} \\
			\end{align}</math>


	Die experimentellen Werte sind für E1 um ca. ~~103~~ - ~~106~~ langsamer,
	für E2 um ca ~~102~~ schneller und für die übrigen Übergänge um ca. ~~101~~		Die experimentellen Werte sind für E1 um ca. <math>10^3 - 10^6</math> langsamer,
	- ~~102~~ langsamer als die (Blatt-Weisskopf)-Abschätzungen.		für E2 um ca <math>10^2</math> schneller und für die übrigen Übergänge um ca. <math>10^1
			- 10^2</math> langsamer als die (Blatt-Weisskopf)-Abschätzungen.


	Bei hohen Kernspindifferenzen zwischen den Übergangsniveaus ergeben		Bei hohen Kernspindifferenzen zwischen den Übergangsniveaus ergeben
	sich sehr große Halbwertzeiten (sec H Jahre) des angeregten		sich sehr große Halbwertzeiten (sec <-> Jahre) des angeregten
	Niveaus (isomere Zustände). Sie häufen sich für Kerne mit Z oder N		Niveaus (isomere Zustände). Sie häufen sich für Kerne mit Z oder N
	kurz vor Erreichen der magischen Zahlen 50, 82, 126.		kurz vor Erreichen der magischen Zahlen 50, 82, 126.
Zeile 103:		Zeile 105:
	Bei hohen Multipolordnungen und/oder kleinen Übergangs energien		Bei hohen Multipolordnungen und/oder kleinen Übergangs energien
	tritt als Konkurrenzprozeß die innere Konversion in den Vordergrund,		tritt als Konkurrenzprozeß die innere Konversion in den Vordergrund,
	bei der statt eines ~-Quants ein Hüllenelektron mit E = E~		bei der statt eines <math>\gamma</math>-Quants ein Hüllenelektron mit <math>E = E_\gamma
	- EB (EB Bindungsenergie) emittiert wird. Dieser Effekt entspricht		- E_B</math> (<math>E_B</math> Bindungsenergie) emittiert wird. Dieser Effekt entspricht
	dem Augereffekt in der Atomhülle.		dem Augereffekt in der Atomhülle.

Schubotz: /* Abschätzung der übergangswahrscheinlichkeiten */

2011-06-02T00:02:40Z

Abschätzung der übergangswahrscheinlichkeiten

← Nächstältere Version		Version vom 2. Juni 2011, 02:02 Uhr
Zeile 69:		Zeile 69:
	das Verhältnis von Kernradius		das Verhältnis von Kernradius
	zur Wellenlänge/2<math>\pi</math> der Strahlung. Mit <math>R \approx 1,2 \sqrt[3]{A}10^{-15} m</math>		zur Wellenlänge/2<math>\pi</math> der Strahlung. Mit <math>R \approx 1,2 \sqrt[3]{A}10^{-15} m</math>
	und <math>\bar\lambda \approx 200 \times10^{-15} m/E[MeV]</math> ergibt sich für mittelschwere Kerne und		und <math>\bar\lambda \approx 200 \times10^{-15} m/E[MeV]</math> ergibt sich für mittelschwere Kerne und <math>E \approx 1 MeV</math> für dieses Verhältnis <math>R/\lambda \approx 10^-2</math>. Wegen <math>\omega \approx 10^{21}s^{-1}</math>
	E "" 1 MeV für dieses Verhältnis R/~~A ""~~ 10-2 . Wegen ~~w ""~~ 10		für <math>E \approx 1 MeV</math> erhält man für die übergangswahrscheinlichkeit <math>A \approx \frac{1}{137}10^{21-4}s^{-1} \approx 10^{15}s^{-1}</math>. Für höhere elektrische Multipole wird der Faktor
	21		<math>{{\left( \frac{\omega R}{c} \right)}^{2}}</math>
	s-		durch
	1		<math>{{\left( \frac{\omega R}{c} \right)}^{2L}}</math>
	für		ersetzt. Aufeinanderfolgende Multipolordnungen
	E "" 1 MeV erhält man für die übergangswahrscheinlichkeit A ~		unterscheiden sich also bei <math>E \approx 1 MeV</math> um ca. 4 - 5
	1~~~701021010~~-4s-1 ~~"" 1015s~~ -1. Für höhere elektrische Multipole wird
	der Faktor (~R)2 durch (~R)2L ersetzt. Aufeinanderfolgende Multipolordnungen
	unterscheiden sich also bei E "" 1 MeV um ca. 4 - 5
	Größenordnungen.		Größenordnungen.
	Für magnetische Dipolstrahlung wird eR durch ~K ersetzt. ~~Mag~e~~~
	~~tische~~ und elektrische Dipolübergänge unterscheiden sich demnach
	bei den Übergangswahrscheinlichkeiten um den Faktor (~K/eR)2. Aus
	der Unschärferelation ~~Rom v ~ ~~~ erhält man für diesen Faktor		Für '''magnetische Dipolstrahlung''' wird eR durch <math>\mu_K</math> ersetzt. Magnetische und elektrische Dipolübergänge unterscheiden sich demnach
			bei den Übergangswahrscheinlichkeiten um den Faktor <math>(\mu_K/eR)^2</math>. Aus
			der Unschärferelation <math>Rm_v \approx \hbar</math> erhält man für diesen Faktor
	(2~C/eR)2 ~ (~)2 ~ 10-2 -p 10-3 • Für höhere magnetische MultipolordRungen		(2~C/eR)2 ~ (~)2 ~ 10-2 -p 10-3 • Für höhere magnetische MultipolordRungen
	wird ~K durch ~KoRL-1 ersetzt, so daß dieser Faktor auch		wird ~K durch ~KoRL-1 ersetzt, so daß dieser Faktor auch
Zeile 89:		Zeile 88:
	Zusammenfassend: A(ML)/A(EL) ~ (~)2		Zusammenfassend: A(ML)/A(EL) ~ (~)2
	A(EL+1)/A(EL) ~ (R/:i:')2		A(EL+1)/A(EL) ~ (R/:i:')2


	Die experimentellen Werte sind für E1 um ca. 103 - 106 langsamer,		Die experimentellen Werte sind für E1 um ca. 103 - 106 langsamer,
	für E2 um ca 102 schneller und für die übrigen Übergänge um ca. 101		für E2 um ca 102 schneller und für die übrigen Übergänge um ca. 101
	- 102 langsamer als die (Blatt-Weisskopf)-Abschätzungen.		- 102 langsamer als die (Blatt-Weisskopf)-Abschätzungen.


	Bei hohen Kernspindifferenzen zwischen den Übergangsniveaus ergeben		Bei hohen Kernspindifferenzen zwischen den Übergangsniveaus ergeben
	sich sehr große Halbwertzeiten (sec H Jahre) des angeregten		sich sehr große Halbwertzeiten (sec H Jahre) des angeregten
	Niveaus (isomere Zustände). Sie häufen sich für Kerne mit Z oder N		Niveaus (isomere Zustände). Sie häufen sich für Kerne mit Z oder N
	kurz vor Erreichen der magischen Zahlen 50, 82, 126.		kurz vor Erreichen der magischen Zahlen 50, 82, 126.


	Bei hohen Multipolordnungen und/oder kleinen Übergangs energien		Bei hohen Multipolordnungen und/oder kleinen Übergangs energien
	tritt als Konkurrenzprozeß die innere Konversion in den Vordergrund,		tritt als Konkurrenzprozeß die innere Konversion in den Vordergrund,

Schubotz: /* Abschätzung der übergangswahrscheinlichkeiten */

2011-06-01T23:47:31Z

Abschätzung der übergangswahrscheinlichkeiten

← Nächstältere Version		Version vom 2. Juni 2011, 01:47 Uhr
Zeile 50:		Zeile 50:
	Allgemein für die pro zeiteinheit abgestrahlte Energie einer mit		Allgemein für die pro zeiteinheit abgestrahlte Energie einer mit
	der Beschleunigung b bewegten Ladung e:		der Beschleunigung b bewegten Ladung e:
	dE = ~~_1_02e20b2~~		:<math>\frac{dE}{dt}=\frac{1}{4\pi {{\varepsilon }_{0}}}\frac{2{{e}^{2}}}{3{{c}^{3}}}{{b}^{2}}</math>
	~~Cff 41f€o 3c3~~
	Für einen elektischen Dipol ~~eor~~(t) = ~~eoroocoswt~~ gilt für die ~~mitt-~~
	. 2 ~~d b2 _ L~~ 4 2		Für einen '''elektischen Dipol''' <math>er(t) = e r_0 \cos\omega t</math> gilt für die mittlere abgestrahlte Energie wegen <math>b = \omega^2 \cos \omega t</math> und <math>b^2=\frac{1}{2}\omega^4 r_0^2</math>
	~~lere abgestrahlte Energ~e wegen b~~ = ~~w ocoswt un - ~w orO~~
	OE _ 1 e 2 4 2
	~~Cff - 41f€o 0 3c3 oW oro~~		<math>\frac{d\bar{E}}{dt}=\frac{1}{4\pi {{\varepsilon }_{0}}}\frac{{{e}^{2}}}{3{{c}^{3}}}{{\omega }^{4}}r_{0}^{2}</math>

	Die pro Zeiteinheit abgestrahlten photonen erhält man nach Division		Die pro Zeiteinheit abgestrahlten photonen erhält man nach Division
	von ~~-1fw~~ zu:		von <math>\hbar\omega</math> zu:
	Für eine grobe Abschätzung ersetzt man ~~r o~~ durch den Kernradius R.
	Damit ist die entscheidende Größe ~R = ~ das Verhältnis von Kernradius		:<math>A=\frac{d\bar{E}}{dt}/\hbar \omega =\frac{1}{4\pi {{\varepsilon }_{0}}}\frac{1}{3}\frac{1}{\hbar }{{\left( \frac{\omega }{c} \right)}^{3}}{{\left( e{{r}_{0}} \right)}^{2}}=\underbrace{\frac{1}{4\pi {{\varepsilon }_{0}}}\frac{{{e}^{2}}}{\hbar }}_{\alpha =\frac{1}{137}}\omega {{\left( \frac{\omega {{r}_{0}}}{c} \right)}^{2}}</math>
	zur Wellenlänge/~~21f~~ der Strahlung. Mit R "" 1,2 ~~0~010~~-15 m
	und ~~~ ""~~ 200 ~~010~~-15 m/E[MeV] ergibt sich für mittelschwere Kerne und
			Für eine grobe Abschätzung ersetzt man <math>r_0</math> durch den Kernradius R.
			Damit ist die entscheidende Größe
			<math>\frac{\omega R}{c}=\frac{R}{\lambda }</math>
			das Verhältnis von Kernradius
			zur Wellenlänge/2<math>\pi</math> der Strahlung. Mit <math>R \approx 1,2 \sqrt[3]{A}10^{-15} m</math>
			und <math>\bar\lambda \approx 200 \times10^{-15} m/E[MeV]</math> ergibt sich für mittelschwere Kerne und
	E "" 1 MeV für dieses Verhältnis R/A "" 10-2 . Wegen w "" 10		E "" 1 MeV für dieses Verhältnis R/A "" 10-2 . Wegen w "" 10
	21		21

Schubotz am 1. Juni 2011 um 23:33 Uhr

2011-06-01T23:33:50Z

← Nächstältere Version		Version vom 2. Juni 2011, 01:33 Uhr
Zeile 1:		Zeile 1:
	<noinclude>{{ScriptProf\|Kapitel=13\|Abschnitt=0\|Prof=Prof. Dr. P. Zimmermann\|Thema=Kern- und Strahlungsphysik\|Schreiber=Moritz Schubotz}}</noinclude>		<noinclude>{{ScriptProf\|Kapitel=13\|Abschnitt=0\|Prof=Prof. Dr. P. Zimmermann\|Thema=Kern- und Strahlungsphysik\|Schreiber=Moritz Schubotz}}</noinclude>
	[[Datei:12.1.gamma.schema.png]]		[[Datei:12.1.gamma.schema.png\|miniatur\|zentriert\|hochkant=3\|<math>\gamma</math>-Zerfall]]
	Erhaltungssätze:
	Energie:
	~~Drehimpuls~~:		==Erhaltungssätze==
	~~--+ --+ --+~~		;Energie:
	I i - I k = L		:<math>{{E}_{i}}-{{E}_{k}}=\hbar \omega </math>
	~~Parität:~~
	(genauer abzüglich der Rückstoßenergie ER wegen		(genauer abzüglich der Rückstoßenergie E<sub>R</sub> wegen
	Pi = 0 ~~~ Pk~~ = E/c ~~~ ER~~ = P~/2M = E2/~~2Mc2~~		:<math>{{P}_{i}}=0\to {{P}_{k}}=E/c\to {{E}_{R}}=p_{k}^{2}/2M={{E}^{2}}/2m{{c}^{2}}</math>
	z. B. E = ~~1 Mev]~~		z.B:
	A = 50		<math>E=1MeV,\quad A=50</math> also
	"" 10 eV		<math>{{E}_{R}}\approx \frac{{{\left( {{10}^{6}}eV \right)}^{2}}}{2\times 50\times {{10}^{9}}eV}\approx 10eV</math>
	der vom ~-Quant weggeführte Drehimpuls,
	~~Multipolentwicklung~~
	~~5/2-~~		;Drehimpuls:
	~~Pi • Pk~~ = P str Parität der entsprechenden Multipolstrahlung		<math>I_i - I_k = L</math>der vom <math>\gamma</math>-Quant weggeführte Drehimpuls, Multipolentwicklung
	Multipolordnung 2L: L
	L		;Parität:
	L
	= 1		<math>{{P}_{i}}{{P}_{k}}={{P}_{str}}</math> Parität der entsprechenden Multipolstrahlung
	= 2
	= 3		Multipolordnung <math>2^L</math>:
	~~Dipol~~		;L=1:Dipol
	~~Quadrupol~~		;L=2:Quadrupol
			;L=3:Oktupol
			...etc.


	Oktupol etc.		Oktupol etc.

	Elektrische und magnetische Multipole:		Elektrische und magnetische Multipole:
	EI E2		*E1 E2 E3 ...
	~~MI .~~M2		*M1 M2 M3 ...
	E3
	M3 ...
	mit unterschiedlicher Parität:		mit unterschiedlicher Parität:
	elektrische El- E2+ E3-		*elektrische <math>E1^- E2^+ E3^- \dots (-1)^L</math>
	magnetische		*magnetische <math>M1^- M2^+ M3^- \dots (-1)^{L+1}</math>
	- 45 -
	Danach wird beispielsweise für den Übergang 2+ --+ 0+ nur E2-Strahlung
	emittiert, während für einen 5/2- ~~--+~~ 3/2+-Übergang theoretisch		Danach wird beispielsweise für den Übergang 2<sup>+</sup> --> 0<sup>+</sup> nur E2-Strahlung
	M4-, E3-, M2- und EI-Strahlung auftreten könnte. Da die Übergangswahrscheinlichkeit		emittiert, während für einen <math>5/2^- \to 3/2^+</math>-Übergang theoretisch
			M4-, E3-, M2- und E1-Strahlung auftreten könnte. Da die Übergangswahrscheinlichkeit
	für wachsende Multipolordnung sehr stark abnimmt,		für wachsende Multipolordnung sehr stark abnimmt,
	kommt in der Praxis nur die niedrigste Ordnung - hier nur		kommt in der Praxis nur die niedrigste Ordnung - hier nur
	EI - vor.		EI - vor.
	Abschätzung der übergangswahrscheinlichkeiten:

			==Abschätzung der übergangswahrscheinlichkeiten==
	Allgemein für die pro zeiteinheit abgestrahlte Energie einer mit		Allgemein für die pro zeiteinheit abgestrahlte Energie einer mit
	der Beschleunigung b bewegten Ladung e:		der Beschleunigung b bewegten Ladung e:

Schubotz am 25. Mai 2011 um 08:30 Uhr

2011-05-25T08:30:49Z

← Nächstältere Version		Version vom 25. Mai 2011, 10:30 Uhr
Zeile 1:		Zeile 1:
	<noinclude>{{ScriptProf\|Kapitel=13\|Abschnitt=0\|Prof=Prof. Dr. P. Zimmermann\|Thema=Kern- und Strahlungsphysik\|Schreiber=Moritz Schubotz}}</noinclude>		<noinclude>{{ScriptProf\|Kapitel=13\|Abschnitt=0\|Prof=Prof. Dr. P. Zimmermann\|Thema=Kern- und Strahlungsphysik\|Schreiber=Moritz Schubotz}}</noinclude>
			[[Datei:12.1.gamma.schema.png]]
			Erhaltungssätze:
			Energie:
			Drehimpuls:
			--+ --+ --+
			I i - I k = L
			Parität:
			(genauer abzüglich der Rückstoßenergie ER wegen
			Pi = 0 ~ Pk = E/c ~ ER = P~/2M = E2/2Mc2
			z. B. E = 1 Mev]
			A = 50
			"" 10 eV
			der vom ~-Quant weggeführte Drehimpuls,
			Multipolentwicklung
			5/2-
			Pi • Pk = P str Parität der entsprechenden Multipolstrahlung
			Multipolordnung 2L: L
			L
			L
			= 1
			= 2
			= 3
			Dipol
			Quadrupol
			Oktupol etc.
			Elektrische und magnetische Multipole:
			EI E2
			MI .M2
			E3
			M3 ...
			mit unterschiedlicher Parität:
			elektrische El- E2+ E3-
			magnetische
			- 45 -
			Danach wird beispielsweise für den Übergang 2+ --+ 0+ nur E2-Strahlung
			emittiert, während für einen 5/2- --+ 3/2+-Übergang theoretisch
			M4-, E3-, M2- und EI-Strahlung auftreten könnte. Da die Übergangswahrscheinlichkeit
			für wachsende Multipolordnung sehr stark abnimmt,
			kommt in der Praxis nur die niedrigste Ordnung - hier nur
			EI - vor.
			Abschätzung der übergangswahrscheinlichkeiten:
			Allgemein für die pro zeiteinheit abgestrahlte Energie einer mit
			der Beschleunigung b bewegten Ladung e:
			dE = _1_02e20b2
			Cff 41f€o 3c3
			Für einen elektischen Dipol eor(t) = eoroocoswt gilt für die mitt-
			. 2 d b2 _ L 4 2
			lere abgestrahlte Energ~e wegen b = w ocoswt un - ~w orO
			OE _ 1 e 2 4 2
			Cff - 41f€o 0 3c3 oW oro
			Die pro Zeiteinheit abgestrahlten photonen erhält man nach Division
			von -1fw zu:
			Für eine grobe Abschätzung ersetzt man r o durch den Kernradius R.
			Damit ist die entscheidende Größe ~R = ~ das Verhältnis von Kernradius
			zur Wellenlänge/21f der Strahlung. Mit R "" 1,2 0~010-15 m
			und ~ "" 200 010-15 m/E[MeV] ergibt sich für mittelschwere Kerne und
			E "" 1 MeV für dieses Verhältnis R/A "" 10-2 . Wegen w "" 10
			21
			s-
			1
			für
			E "" 1 MeV erhält man für die übergangswahrscheinlichkeit A ~
			1~701021010-4s-1 "" 1015s -1. Für höhere elektrische Multipole wird
			der Faktor (~R)2 durch (~R)2L ersetzt. Aufeinanderfolgende Multipolordnungen
			unterscheiden sich also bei E "" 1 MeV um ca. 4 - 5
			Größenordnungen.
			Für magnetische Dipolstrahlung wird eR durch ~K ersetzt. Mag~e~
			tische und elektrische Dipolübergänge unterscheiden sich demnach
			bei den Übergangswahrscheinlichkeiten um den Faktor (~K/eR)2. Aus
			der Unschärferelation Rom v ~ ~ erhält man für diesen Faktor
			(2~C/eR)2 ~ (~)2 ~ 10-2 -p 10-3 • Für höhere magnetische MultipolordRungen
			wird ~K durch ~KoRL-1 ersetzt, so daß dieser Faktor auch
			für höhere Multipolordnungen gilt.
			Zusammenfassend: A(ML)/A(EL) ~ (~)2
			A(EL+1)/A(EL) ~ (R/:i:')2
			Die experimentellen Werte sind für E1 um ca. 103 - 106 langsamer,
			für E2 um ca 102 schneller und für die übrigen Übergänge um ca. 101
			- 102 langsamer als die (Blatt-Weisskopf)-Abschätzungen.
			Bei hohen Kernspindifferenzen zwischen den Übergangsniveaus ergeben
			sich sehr große Halbwertzeiten (sec H Jahre) des angeregten
			Niveaus (isomere Zustände). Sie häufen sich für Kerne mit Z oder N
			kurz vor Erreichen der magischen Zahlen 50, 82, 126.
			Bei hohen Multipolordnungen und/oder kleinen Übergangs energien
			tritt als Konkurrenzprozeß die innere Konversion in den Vordergrund,
			bei der statt eines ~-Quants ein Hüllenelektron mit E = E~
			- EB (EB Bindungsenergie) emittiert wird. Dieser Effekt entspricht
			dem Augereffekt in der Atomhülle.

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2011-05-24T15:12:32Z

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